试验13 用牛顿环测透镜曲率半径当频率雷同、振动方向雷同、相位差恒定的两束简谐光波相遇时,在光波重叠的区域,某些点合成的光强盛于分光强之和,某些点合成光强小于分光强之和,合成光波的光强在空间形成强弱相间的稳固散布,这种现象称为光的干预。
试验中获得相关光的方式一般有两种:分波阵面法和分振幅法。“牛顿环”属于分振幅法发生的等厚干预现象,它在光学加工中有着普遍的利用,例如测量光学元件的曲率半径等。这种办法实用于测量大的曲率半径。本实验用牛顿环丈量薄凸透镜的曲率半径。
【实验目标】1.察看牛顿环等厚干预现象,加深对光的波动性的认识;
2.学会应用读数显微镜;
3.学会应用牛顿环测透镜曲率半径的方式。
【实验原理】如图Ⅱ-13-1所示,把一块曲率半径很大的平凸透镜的凸面放在一块光学平板玻璃上,在透镜的凸面和平板玻璃间形成一个上表面是球面,下表面是平面的空气薄层,其厚度从中心接触点到边沿逐渐增添。离接触点等间隔的处所,厚度雷同,等厚膜的轨迹是以接触点为中心的圆。若一单色光近乎垂直地射到平凸透镜上,光线经空气薄层高低两个面反射后相遇于P点,两相关光的光程差为:
(Ⅱ-13-1)
式(Ⅱ-13-1)中, 为光在平面玻璃上反射时因有相位跃变而发生的附加光程差。当光程差满足
=1,2,3,… 时,为明条纹
=0,1,2,3,… 时,为暗条纹
可见,在厚度 相同的处所为同一级干涉条纹,干涉条纹是明暗相间的同心圆环,称为牛顿环。透镜和平面玻璃的接触点处 = 0,对应的是零级暗环。
依据牛顿环的暗条纹(暗环)条件,当空气厚度满足如下条件:
(Ⅱ-13-2)
时得到暗条纹。又由图Ⅱ-13-1的几何关系可得
(Ⅱ-13-3)
由于 >> ,略往 ,再把式(Ⅱ-13-2)代进(Ⅱ-13-3),得出暗环半径为
( =0,1,2,3,……) (Ⅱ-13-4)
式(Ⅱ-13-4)表明,只要测出第 级牛顿环的半径和已知进射光的波长 ,就可以盘算出透镜的曲率半径 ;相反,当 已知时,可以算出 。
察看牛顿环时将会发明,牛顿环中心不是一个点,而是一个不甚清楚的暗圆斑。其原因是透镜和平玻璃接触时,由于接触压力引起变形,使接触处为一圆面;又因镜面上可能有渺小的灰尘等存在,从而引起附加光程差。这都会给测量带来较大的体系过错。
我们可以通过测量距中心较远,比拟清楚的两个暗环的半径的平方差来肃清附加光程差带来的误差。
取第 和 两级暗纹,则对应的半径,依据式(Ⅱ-13-4)为:
将两式相减,得
可以证实 与附加的光程差无关。
由于暗环圆心不易肯定,故取暗环的直径调换,因而透镜的曲率半径为
(Ⅱ-13-5)
由式(Ⅱ-13-5)可以看出:
(1) 与环数差 有关。
(2) 对于 ,由几何关系可以证实,两同心圆直径的平方差即是对应弦的平方差。因此,测量时无须正确断定环心的地位,只要测出同心暗环对应的弦长即可。
本实验中使用的光源为钠光灯,进射光波波长 =589.3nm,只要测出 和 ,就可求得透镜的曲率半径。
【实验仪器】JXD-C型读数显微镜,钠光灯,牛顿环装置,45度平面反射玻璃片。
【试验内容】用牛顿环测量透镜的曲率半径
图Ⅱ-13-2 读数显微镜构造图
1.调节读数显微镜
图Ⅱ-13-2为读数显微镜构造图。调节进程如下:
先调节目镜到明白地看到叉丝,且分辨与X,Y轴大致平行,然后将目镜固定紧。调节显微镜的镜筒使其降落。(注意,应当从显微镜外面看,而不是从目镜中看。)靠近牛顿环时,再自下而上迟缓上升,直到从目镜中看清晰干涉条纹,且与叉丝疏忽差。
2.测量牛顿环直径
转动测微鼓轮使载物台移动,并使主尺读数准线居主尺中心。旋转读数显微镜把持丝杆的螺旋,使叉丝的交点由暗斑中心向左移动,同时读出移过往的暗环数(中心暗斑环序为0)。当数到23环时,再反向转动鼓轮。(注意:应用读数显微镜时,为了避免引起螺距差,移测时必需向同一方向旋转,中途不可倒退。)使竖直叉丝依次对准牛顿环左半部条纹暗环,分辨记下相应要测环的位置: , , , , ,再测 , , , , (下标为暗环序号)。当竖直叉丝移到环心另一侧后,持续测出右半部相应暗环位置读数: - , - 。
将测量数据记载在表Ⅱ-13-1中,用逐差法处置数据。
表Ⅱ-13-1 实验数据记载表格
钠光波长 =589.3nm 环数差 =10 单位:mm
暗环级数(m)
暗环地位
暗环级数(n)
暗环地位
(mm2)
左
右
左
右
20
10
19
9
18
8
17
7
16
6
盘算出凸透镜的曲率半径的算术均匀值 和丈量的不断定度 。
不计 类不肯定度,则测量的不断定度为
式中, =5,查表Ⅰ-3-1可得修改因子 =2.78。
Zui后,丈量成果表达式表现为
%
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